КАРДИНАЛЬНЫЕ ТОЧКИ ОПТИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ
- точки на осиОО'(рис.) центрированной оптич.
В общем случае (за исключением телескопич. систем) за К. т. о. с. принимают след. 4 точки: переднийFи заднийF'фокусы, переднююНи заднююН'гл. точки. Задний фокус является изображением бесконечно удалённой точки, H1расположенная в гл. плоскостиН1Н2на расстоянииhот оси, изображается в другой гл. плоскостиH'1H'2в точкеН'1на том же расстоянииhот оси, что и точкаН1. Расстояние от точкиНдо точкиFназ. передним фокусным расстоянием (отрицательным на рис.), а расстояние от точкиН'до точкиF' -задним фокусным расстоянием (положительным на рис.).С помощью перечисленных четырёх точекF, H, F'иН'изображение произвольной точкиА,создаваемое оптич. системой, можно построить след. образом: из точкиАпроводят 2 лучаAH1иAFH2.Первый луч, идущий параллельно оптич.оси и пересекающий заднюю гл. плоскость на расстоянииН'H'1от оси (Н'Н'1=НН1),проходит через задний фокусF'.Второй луч, проходящий через передний фокусFи переднюю гл. плоскостьH1H2в точкеН2,выходит из системы параллельно оси на расстоянииН'Н'2от оси (Н'Н'2=НН2).Точка пересеченияА'этих двух лучей является изображением точкиА,даваемым рассматриваемой оптпч. системой. Любой параксиальный луч, исходящий из точкиА, по выходе из системы проходит через точкуА'.Число К. т. о. с. в общем случае равно четырём. В нек-рых частных случаях их число уменьшается; напр., в бесконечно тонкой линзе или в системе из бесконечно тонких линз, разделённых бесконечно малыми воздушными промежутками, обе гл. плоскости сливаются в одну. Оптич. системы, содержащие одну отражающую поверхность, обладают только одной гл. плоскостью и одним фокусом, т. к. лучи, падающие на систему, могут распространяться только в одном направлении (навстречу отражающей поверхности). У телескопич. системы К. т. о. с. находятся на бесконечности, и поэтому построение изображения с их помощью невозможно. В этом случае можно разбить телескопич. систему на 2 части любым способом (напр., на объектив и окуляр) и построить изображение любой точки пространства объектов в отдельности для каждой части. Увеличение оптическое )равно -1. Можно также пользоваться узловыми и "антиузловыми" точками - парой сопряжённых точек, для к-рых угл. увеличение равно - 1. Построение изображения по перечисленным К. т. о. с. не представляет затруднений. Вообще говоря, в качестве К. т. о. с. можно принять 2 произвольно выбранные пары сопряжённых точек при условии, что известно линейное или угл. увеличение, соответствующее этим парам. Однако применение таких К. т. о. с. малоудобно и не получило распространения на практике.Лит.:Тудоровский А. И., Теория оптических приборов, 2 изд., ч. 1-2, М.- Л., 1948-52; Слюсарев Г. Г., Геометрическая оптика, М.- Л., 1946; Джеррард А., Бёрч Д ж. М., Введение в матричную оптику, пер с англ М., 1978, гл. 2. Г. Г.Слюсарев.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.
- кардинальные точки оптической системы—cardinal points of an optical system...Русско-английский словарь по физике