Физическая энциклопедия

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ

-раздел эксперим. ядерной физики, объединяющий методы исследования ядерных излучений: a-, b-частиц, g-квантов, электронов внутр. конверсии (см.Конверсия внутренняя),а также протонов, нейтронов и др. частиц, возникающих при радиоакт. распаде и в ядерных реакциях. Определяются энергия частиц, их поляризация, пространств. и временные распределения. Цель исследований - определение спектра и квантовых характеристик ядерных состояний: энергии,спина, чётности,магн. дипольных иквадрупольных моментов ядер,параметров деформации (см.Деформированные ядра)и др., а также вероятностей переходов между ядерными состояниями в зависимости от их квантовых характеристик. Получаемые методами Я. с. эксперим. данные при сравнении их с результатами теоретич. расчётов в рамках тех или иных ядерных моделей позволяют судить об осн. чертах связи и движений нуклонов в ядре, что может быть выражено через структуру модельной волновой ф-ции ядра.

В Я. с. используются разл. спектрометры частиц и g-квантов (см.Альфа-распад, Бета-спектрометр, Гамма-спектроскопия, Гамма-спектрометр, Нейтронная спектроскопия).Осн. доля исследований ведётся непосредственно на пучках ускоренных заряж. частиц (протонов, a-частиц, тяжёлых ионов и др.) или нейтронов. Исследования в области Я. с. могут быть разделены на 2 осн. группы.

1. Исследование радиоактивного распада короткоживу-щих нуклидов,удалённых от полосы b-стабильных ядер,-нейтронно-избыточных ядер,образующихся при делении тяжёлых ядер под действием нейтронов или заряж.частиц, илинейтронно-дефицитных ядер,образующихся в ядерных реакциях глубокого расщепления ядер протонами или в реакциях стяжёлыми ионами.При этом облучаемая такими частицами мишень является одновременно источником ионов для масс-сепаратора, производящего разделение образующихся в мишени нуклидов (по массе и заряду) и транспортирующего выделенный пучок ионов к детекторам частиц (см.Масс-спектрометр).Такие системы получили общее назв. ISOL (isotope separation on-line, т. е. сепарация изотопов с выходом на ЭВМ).

На рис. 1 показана схема установки на протонном синхроциклотроне (ОИЯИ, Дубна); выведенный пучок протонов р с энергией 660 МэВ бомбардирует мишень из W, нагретую до 3000 °С. Образующиеся в ней в результате реакции расщепления ядер W нуклиды, диффундируя из мишени, ионизуются на её поверхности и вытягиваются электрич. полем в область магн. поля масс-сепаратора М. Ионы заданной массы по ионопроводу И подаются в измерит. камеру, где они собираются на подвижной ленте.


Рис. 1. Схема установки ЭЛГА для изучения радиоактивного распада короткоживущих нуклидов: р-выведенный пучок протонов синхроциклотрона; W - вольфрамовая мишень, М-камера масссепаратора; И-ионопроводы; К-измерительная камера; Ge(Li), Si (An) - полупроводниковые детекторы.

Цикл накопление-измерение - удаление активности может проходить по заданному алгоритму. Установки такого рода позволяют изучать распад нуклидов с временами жизни ~0,1 с. Для измерения энергетич. спектров ос-частиц, электронов и g-квантов, их пространств.-временных распределений и корреляций применяютсямагнитные спектрометры, полупроводниковые детекторыисцинтил-ляционные детекторы,а также соответствующаяядерная электроникадля амплитудного и временного анализа сигналов, поступающих с детекторов, и передачи их в ЭВМ для управления экспериментом и обработки эксперим. данных (см.Анализ данных, Автоматизация эксперимента, Амплитудный анализатор, Амплитудный дискриминатор).



Один из результатов исследования схемы распада показан на рис. 2. Материнские ядра13249In83с периодом полураспадаT1/2= 0,19 с образуются при делении ядер U протонами с энергией 600 МэВ. Бета-распад (b-) происходит на уровни ядра13250Sn82. Изучение этого ядра представляло интерес, т. к., с одной стороны, оно обладает значит. избытком нейтронов (8) по сравнению с самым тяжёлым стабильным изотопом олова118Sn, с другой стороны, это ядро является "дважды магическим": в нём замкнуты как протонная оболочка (Z=50), так и нейтронная (N=82, см.Магические ядра).Значит. удаление от полосы b-стабиль-ности обусловило большую энергию b-распада (верх. граница b-спектраQb=13,6 МэВ). Анализ bg- и gg-совпаде-ний и спектров конверсионных электронов позволил определить квантовые характеристики уровней132Sn и разделить системы уровней с положит. и отрицат.чётностью уровняp,к-рые отвечают разл. схемам связи нейтрона и дырки в нейтронных оболочках (см.Оболочечная модель ядра).

2.Исследования схем состояний ядер, возбуждаемых непосредственно в ядерных реакциях(ведутся в т. н. режиме in beam - в пучке).Ускорители заряженных частицпозволяют получать пучки электронов, протонов, a-частиц, лёгких и тяжёлых ионов с варьируемой энергией и "скважностью", с заданной поляризацией и др. параметрами. Ядерные реакции, вызванные адронами, определяются гл. обр.сильным взаимодействиеми протекают за времена ~10-22-10-18с. Характерное время для g-переходов ~10-15-10-9с. Это означает, что они происходят между связанными состояниями ядра, сформированными после того, как все быстрые процессы, управляемые сильным взаимодействием, закончились.

Варьируя сорт и энергию бомбардирующих частиц и ядра мишени, можно возбуждать в изучаемых ядрах разл. системы состояний. Так, в реакциях захвата нейтронов низкой энергии (< 1 кэВ) в ядро мишени вносится небольшой угл. моментI, что позволяет изучать систему низкоспиновых состояний ядер вплоть до энергии связи нейтрона. При бомбардировке тяжёлыми ионами с энергиями в десятки и сотни МэВ на нуклон ядрам мишени может передаваться очень большой угл. момент и возбуждаться состояния со значениями спина до 80h(см.Высокоспиновые состояния ядер).Т. о. можно исследовать ядерные свойства в широком диапазоне энергий возбуждения, спинов, изоспинов и др.


Рис. 3. Многодетекторный g-спектрометр для исследования высокоспиновых состояний ядер, возбуждаемых в реакциях с тяжёлыми ионами.


Рис.4. Схема уровнений ядра168Hf, возбуждаемыхв реакции124Sn (48Ti, 4n)168Hf. Разделены ротационные полосы, основанные на состояниях различнойприроды.

При разрядке высоколежащих состояний ядер происходит очень большое число g-переходов. Для их анализа требуются спектрометры, объединяющие высокую эффективность регистрации с высоким энергетич. разрешением. Эти требования осуществляются в системах, состоящих из многих сцинтилляционных и полупроводниковых Ge-де-текторов. На рис. 3 показана схема спектрометра, установленного на пучке тяжёлых ионов (англ. ядерный центр Дэрсбери). В нём использованы 50 сцинтилляционных спектрометров с кристаллами германата висмута (BGO) и 6 германиевых детекторов высокого разрешения с анти-комптоновской защитой из окружающих их больших кристаллов NaI (Tl). BGO-детекторы определяют множественность g-переходов, разряжающих исходное состояние ядра, и суммарную энергию каскадных переходов. Энергия индивидуальных переходов определяется сборкой из Ge-детекторов. Кроме энергии g-переходов такие сборки позволяют определять их угл. распределения (см.Угловые распределения и угловые корреляции),а также времена жизни изомерных состояний, к-рые могут возбуждаться в данной реакции (см.Изомерия ядерная).

Управление работой комплекса ускоритель - спектрометр и обработка получаемых массивов информации требуют применения развитой электронной системы обработки сигналов и быстродействующих ЭВМ с большими объёмами оперативной памяти (см.Памяти устройства).Результат, полученный на спектрометре, изображённом на рис. 3, показан на рис. 4; это - схема уровней деформированных ядер168Hf, возбуждаемых в реакции124Sn (48Ti, 4n)l68Hf при энергии ионов титана 216 МэВ, к-рую удалось проследить до энергии возбуждения более 10 МэВ и спиновI>30.

Измерение электромагнитных моментов ядер в возбуждённых состояниях.Для этого развиты методы, основанные на наблюдении прецессии ядерного спина за счётсверхтонкого взаимодействиямагн. дипольного момента ядра с внеш. магн. полем или электрич. квадрупольного момента с градиентом электрич. поля, создаваемого внешними по отношению к ядру полями, напр.внутрикристал-лическим полем.Для состояний с временами жизни более 10-12с частота прецессии может быть измерена методами возмущённых угл. распределений g-квантов и угл. корреляций. По частоте прецессии может быть определён соответств. ядерный момент, если внеш. поле известно из независимого эксперимента. С др. стороны, ядра с известными магн. дипольными и электрич. квадрупольными моментами изомерных состояний интенсивно используются как зонды в конденсир. средах для определения действующих на эти ядра электрич. и магн. полей, создаваемых электронами атомных оболочек, и их зависимости от внеш. параметров (темп-ры, давления и др.).

Изучение бета-распада ядер(в частности,двойного бета-распада).Для этого создаются детекторы, содержащие значит. массу нуклида, ядра к-рого могут претерпевать 2b-распад (76Ge,100Mo,130Те и др.). Целью таких исследований явл., в частности, поиск безнейтринного 2b-рас-пада или определение ниж. границы его вероятности.

Данные о свойствах возбуждённых состояний атомных ядер и методы Я. с. используются в физике твёрдого тела, химии, биологии, материаловедении и др.Активационный анализопирается на данные о схемах распада радиоакт. ядер. В значит. степени на эти же данные опираютсядозиметрияионизирующих излучений и методы защиты от их воздействия, а также диагностич. и терапевтич. использование радионуклидов в медицине.

Лит.:Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия, пер. с англ., в. 1-4, М., 1969; Ejiri H., de Voigt M. J. A., Gamma-ray and electron spectroscopy in nuclear physics, Oxf., 1989.А. А. Сорокин.


Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.


  1. ядерная спектроскопия—раздел ядерной физики посвященный изучению дискретного спектра ядерных состояний определение энергии Спина emчтности См. Чтность emизотонического спина См. Изотонические...Большая Советская энциклопедия II
  2. ядерная спектроскопия—совокупность методов исследования в ядерной физикеi атомных ядер по их излучению сопровождающему ядерные превращения и переходы ядер из одного энергетич. состояния в друг...Большой энциклопедический политехнический словарь
  3. ядерная спектроскопия—ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ область ядерной физики в которой исследуются свойства ядер в разных состояниях энергии спины и др. по измерению энергетического спектра интенсивност...Большой энциклопедический словарь III
  4. ядерная спектроскопия—ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ область ядерной физики в которой исследуются свойства ядер в разных состояниях энергии спины и др. по измерению энергетического спектра интенсивнос...Большой Энциклопедический словарь V
  5. ядерная спектроскопия—область ядерной физики в крой исследуются свойства ядер в разных состояниях энергии спины и др. по измерению энергетич. спектра интенсивности углового распределения и пол...Естествознание. Энциклопедический словарь
  6. ядерная спектроскопия—nuclear spectroscopy...Русско-английский политехнический словарь
  7. ядерная спектроскопия—nuclear spectroscopy...Русско-английский словарь по физике
  8. ядерная спектроскопия—spettroscopia nucleare...Русско-итальянский политехнический словарь
  9. ядерная спектроскопия—Kernspektroskopie...Русско-немецкий политехнический словарь
  10. ядерная спектроскопия—Kernspektroskopie...Русско-немецкий словарь по химии и химической технологии
  11. ядерная спектроскопия—Kernspektroskopie...Русско-немецкий химический словарь
  12. ядерная спектроскопия—ядерна спектроскопя...Русско-украинский политехнический словарь
  13. ядерная спектроскопия—spectroscopie nuclaire...Русско-французский словарь по химии
  14. ядерная спектроскопия—jadern spektroskopie...Русско-чешский словарь
  15. ядерная спектроскопия—ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ область ядерной физики в которой исследуются свойства ядер в разных состояниях энергии спины и др. по измерению энергетического спектра интенсивност...Современный энциклопедический словарь
  16. ядерная спектроскопия—ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ область ядерной физики в которой исследуются свойства ядер в разных состояниях энергии спины и др. по измерению энергетического спектра интенсивнос...Энциклопедический словарь естествознания