ЛАЗЕРЫ НА ЦЕНТРАХ ОКРАСКИ

(ЛЦО) -лазеры,в к-рых активной средой служатионные кристаллысцентрами окраски.Под воздействием ионизирующих излучений ( -лучей, электронов высокой энергии, рентг. лучей, нейтронов) либо при нагреве в парах щелочных или щелочноземельных металлов в оптически прозрачных, бесцветных кристаллах возникаютвакансии,локализующие на себе за счёт кулоновского притяжения электроны. Связанные системы положительно заряженных вакансий и электронов наз. электронными центрами окраски, т. к. их присутствие в кристалле обусловливает его окрашивание - возникновение полос поглощения и излучения в оптич. диапазоне. Центры окраски могут эффективно поглощать и испускать кванты света, т. е. являются рабочими центрами активных сред перестраиваемых лазеров. По принципу действия и характеристикам ЛЦО подобнылазерам на красителях.

Рис. 1. Центры окраски в щёлочно-галоидных кристаллах:а) F-центр;б) F₂-центр; в) F⁺₂-центр;г) F₂-центр;д) F_A-центр;е) F_B-центр; примесные ионы - чёрные кружки.

Наиб. простым центром окраски являетсяF-центр - вакансия аниона (отрицательно заряженного иона в двухатомном ионном кристалле), захватившая один электрон е^-(рис. 1,а). Все центры, на к-рых получена лазерная генерация, являются производными отF-центров.Так,F₂-центр представляет собой пару соседнихF-центров, сильно связанных друг с другом (рис. 1,б); при потереF₂-центром одного электрона образуется F₂⁺-центр (рис. 1,в),при захвате - -F₂^-центр (рис. 1,г). Если в решётку кристалла (матрицу) введены примеси, заместившие нек-рые из катионов (чёрные кружки), тоF-центр, рядом с к-рым расположен примесный катион (напр., Li⁺вместо К⁺в решётке КС1), обозначают индексомА(напр.,F_A,рис. 1,д),а центр, рядом с к-рым расположились 2 примесных катиона (рис. 1,е),-индексомВ.

Спектральное положение электронно-колебат. полос поглощения и люминесценции центров зависит от типа центров и параметров матрицы. Выбором кристалла для одних и тех же центров можно смещать диапазон генерируемых длин волн , перекрывая область от 2,2 до 3,3 мкм дляF_AиF_B(рис. 2) и от 0,82 до 2 мкм дляFt(рис. 3). Создание комплексов квазимолекулярных центровF₂.иF₂⁺,ассоциированных с примесями одно-и двухвалентных металлов, вводимых в матрицу, также позволяет сдвигать полосы поглощения и люминесценции (на 10³), ещё более расширяя область перестройки ЛЦО действуют по схеме, к-рую можно свести к четырёхуровневой (рис. 4). Накачка идёт в широкой полосе электронно-колебат. спектра (переход ) шириной 1500-2500 А. Далее за время 10¹²-10^-13с идёт безызлучательная релаксация по колебат. подуровням ( ). Затем следует излучат. переход в широкой полосе (, с сечением 10^-17см²и вероятностью 10⁷-10⁸с^-1) и опять быстрая безызлучательная релаксация вниз по колебат. подуровням основного состояния ( ).

Рис. 2. Зависимость полос люминесценции центров F_АиF_Bот вида матрицы (I- интенсивность излучения); с увеличением постоянной решётки полосы сдвигаются в сторону бoльших

Рис. 4. Схема уровней, иллюстрирующая лазерное действие центров окраски.

Различают низко- и высокотемпературные ЛЦО. Так, для квазиатомныхF_A-и F_B-центров величина кванта тепловых потерь (стоксов сдвиг) в неск. раз превосходит энергию излучат. перехода, что вызывает увеличение с ростомТвероятности безызлучательных релаксационных переходов и падение квантового выходалюминесценциии накладывает ограничение на рабочую темп-ру лазера (T<200 К). Напротив, малые по сравнению с энергиями излучат. переходов величины кванта тепловых потерь для квазимолекулярных центров (F₂,F₂⁺, F₂^-и т. д.) обеспечивают высокий и слабо зависящий отТ(приТ300 К) квантовый выход люминесценции.

Генерация получена на ряде кристаллов: LiF[F₂, F/ , F₂^-];NaF [F₂⁺, (F₂⁺)_A, F₃^-];NaCl, KF, KC1, KBr[(F₂⁺)_A, F_AF_A(Tl)];RbCl [F_A,F_B];.CaF₂[(F₂)_A]; SrF₂[(F₂)_A]; MgF₂[(F₂)_A]; KMgF₃[F₂⁺]; LiYF₄[F₂⁺]; CaO[F + ]; A1₂O₃и в алмазе с центрами окраски.

Непрерывный режим генерации осуществляется при накачке кристаллов аргоновыми и криптоновымигазоразрядными лазерамиилинеодимовым лазером.Область генерации 0,82-3,3 мкм;Т77-300 К. Выходная мощность 3 Вт, кпд 1-60%.

Импульсно-периодич. режим осуществляют накачкой неодимовыми и рубиновыми лазерами, лазерами на красителях, на парах Си и газоразрядными импульсными лампами. ЛЦО, работающие приT=300 К, перекрывают диапазон 0,51,4 мкм, кпд достигает десятков %, выходная энергия 100 Дж, мощность до 1 ГВт. ПриT=300 К наиб. перспективны активные среды на основе LiF; NaF[F₃^-]_;NaF(Li)[(F₂⁺)_A]; CaF₂(Na) [(F₂)_A];SrF₂(Na)[(F₂)_A], а также кристаллы А1₂О₃и алмаза с центрами окраски. Нелинейное насыщающее поглощение в указанных кристаллах позволяет использовать их в качестве нелинейных фильтров, развязок, формирователей и оптич. затворов. Импульсные ЛЦО, работающие в режимах нано-, микро-, пико- и субпикосекундных длительностей, являются основой для спектрометров видимого и ИК-диапазонов. Возможность ЛЦО эффективно работать практически во всех режимах генерации (от непрерывного до субпикосекундных импульсов) в широком диапазоне ставит их в ряд наиб. перспективных инструментов эксперим. физики.

Лит..Феофилов П. П., Архангельская В. А., Люминесценция и стимулированное излучение центров окраски в ионных кристаллах, "Изв. АН СССР. Сер. физ.", 1981, т. 45, № 2, с. 302; Басиев Т. Т. и др..Твердотельные перестраиваемые лазеры на центрах окраски в ионных кристаллах, "Изв. АН СССР. Сер. физ.", 1982, т. 46, с. 1600.

Т.Т. Басиев, С. Б. Миров.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.